锥型流

从流场中某一点出发的每条射线上,流动参量(流速和压强等)均保持不变的超声速流动。锥型流的存在必须有两个前提:①存在超声速流场,因为在亚声速流场中,任何扰动都会传遍全流场,不能形成锥型流;②扰动物必须具有锥型的特征。流场的锥型特征可使求解大大减化。图中是三种较简单和典型的锥型流。图中之a是匀直平面超声速气流绕外钝角膨胀加速的普朗特-迈耶尔流动,赫数为>1的超声速匀直流沿直壁AO流动,在O点产生一扇形膨胀波区D,波后气体沿直壁OB流动,马赫数增大为。膨胀区中由角点O发出的射线是马赫线(见马赫锥),流动参量沿这些射线保持不变,因此,压强等参量只是一个角度变量θ的函数。图中之b表示马赫数为>1的超声速气流对称地绕过无限长圆锥体的流动,最前面有一道圆锥激波,在激波与锥体壁面之间,沿着半顶角为ω的任一圆锥表面流动参量不变。因此,虽然整个流场是个三维流场,但流速、压强等流动参量都只是一个角度变量ω的函数。如果圆锥有攻角,只要激波还附着在锥顶上,流动也是锥型的,不过流动参量不仅是ω的函数,同时还是子午面位置角a的函数。图中之c表示超声速气流绕流一个三角形平板机翼。A点可以看成是一个锥型流的顶点,在A点发出的波面和机翼后缘BC之间的流动是锥型流。如果把机翼平面取为坐标平面(xy),x轴与来流在竖直对称平面内成一夹角(即攻角),轴平行于机翼平面,所有流动参量就只是两个自变量的函数,求解三维流场的问题就变成了二维流场的问题。特别是机翼面与来流的夹角比较小的时候,机翼引起的扰动很小,以A为顶点的波面可以看成是一个马赫锥,问题可化为一个类似于求解二维不可压缩位势流的问题,并求出大量有用的结果。利用这些结果,可以计算平面形状更为复杂的机翼特性。

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